Закон сохранения заряда кратко

admin

Дискретность электрического заряда. Закон сохранения электрического заряда

Дискретность электрического заряда. Закон сохранения электрического заряда — раздел Физика, КРАТКИЙ КУРС ФИЗИКИ Часть 1 Источником Электростатического Поля Служит Электрический Заряд — Внутрення.

Источником электростатического поля служит электрический заряд — внутренняя характеристика элементарной частицы, определяющая ее способность вступать в электромагнитные взаимодействия.

Различают два вида электрических зарядов: положительный и отрицательный. Электрический заряд дискретен: заряд любого тела составляет целое кратное от элементарного электрического заряда е=1,6×10 -19 Кл. По знаку заряда все элементарные частицы можно разделить на два класса: отрицательно заряженные (например, электрон) и положительно заряженные (протон, позитрон и др.). Существуют также электронейтральные элементарные частицы (например, нейтрон, фотон и др.).

Один из фундаментальных строгих законов природы — закон сохранения электрического заряда: алгебраическая сумма электрических зарядов любой замкнутой (электрически изолированной) системы остается постоянной, какие бы процессы ни происходили внутри этой системы.

29. Закон Кулона. Напряжённость электростатического поля. Вектор электрического смещения

Взаимодействие между неподвижными электрическими зарядами осуществляется посредством электростатического поля.

Сила взаимодействия между двумя точечными неподвижными зарядами определяется законом Кулона: два точечных неподвижных заряда взаимодействуют друг с другом с силой пропорциональной произведению зарядов и обратно пропорциональной квадрату расстояния между ними:

Здесьe0 — электрическая постоянная СИ, e — диэлектрическая проницаемость среды, показывающая во сколько раз сила взаимодействия между зарядами в среде меньше, чем в вакууме,

Электрический заряд в СИ измеряется в кулонах. Один кулон — это такой заряд, который протекает через поперечное сечение проводника за 1 с при неизменной силе тока, равной 1 А.

Силовой характеристикой электростатического поля является напряжённость — векторная величина, равная силе действующей со стороны электростатического поля на единичный положительный заряд, помещённый в данную точку поля:

Поскольку сила, действующая на заряд, помещённый в среду с диэлектрической проницаемостью e уменьшается в e раз, то при переходеиз вакуума в среду напряженность поля также уменьшается в e раз.

Введём теперь иную характеристику электростатического поля, величина которой не зависит от среды — вектор электрического смещения

1/e, то, как видно из (29.3), D не зависит от e.

Пример. Напряженность поля точечного заряда.

Поместим в точку А (рис. 29.1), находящуюся на расстоянии от заряда Q пробный заряд q и найдём силу взаимодействия между ними по закону Кулона.

Тогда напряжённость поля, создаваемого зарядом на расстоянии r на основании (29.1) и (29.2) может быть найдена по формуле:

Вектор электрического смещения

не зависит от e.

Если электростатическое поле создаётся несколькими зарядами, то в соответствии с принципом суперпозиции суммарная напряжённость поля в некоторой точке, определяется как векторная сумма напряжённостей, создаваемых в этой точке отдельными зарядами:

30. Силовые линии. Поток вектора . Теорема Остроградского-Гаусса

Силовой линией электростатического поля называется линия, касательная к которой в каждой точке совпадает с направлением вектора (рис. 30.1,а).

Свойства силовых линий;

а) силовые линии электростатического поля не пересекаются;

б) силовые линии электростатического поля разомкнуты — они начинаются на положительных зарядах и заканчиваются на отрицательных (или уходят в бесконечность).

Аналогично вводится понятие линии электрического смещения — рис. 30.1,б.

Элементарный поток вектора электрического смещения через площадку dS вводится как произведение

где a угол между вектором и нормалью к площадке — рис. 30.2.

Суммарный поток вектора через какую-либо поверхность можно найти интегрированием (30.1) по всей поверхности

;

для замкнутой поверхности

.

Важнейшую роль в электростатике играет теорема Остроградского-Гаусса: поток вектора электрического смещения через любую замкнутую поверхность равен алгебраической сумме зарядов, находящихся внутри этой поверхности:

.

Доказательство теоремы проведём для простейшего случая, когда замкнутая поверхность представляет собой сферу, в центре которой находится точечный заряд Q.

Выделим на поверхности сферы элементарную площадку dS рис. 30.3.

Нормаль к этой поверхностии вектор совпадают по направлению, поэтому

.

Используя далее формулу (29.5), получим

.

В суммарном потоке, который создают заряды, расположенные за пределами замкнутой поверхности, можно выделить положительную и отрицательную части, которые взаимно компенсируются. Поэтому внешние по отношению к данной замкнутой поверхности заряды в теореме Остроградского-Гаусса не учитываются.

Теорема Остроградского-Гаусса связывает заряды с создаваемыми ими электростатическими полями и отражает тот факт, что источником электростатического поля являются электрические заряды.

31. Применения теоремы Остроградского-Гаусса для расчёта полей

Теорема Остроградского-Гаусса в ряде случае позволяет сравнительно просто рассчитать напряжённость электростатического поля при заданном распределении зарядов. Рассмотрим несколько примеров.

1. Поле равномерно заряженной плоскости.

Пусть имеется бесконечная равномерно заряженная плоскость (рис. 31.1) с поверхностной плотностью заряда s=Q/S [Кл/м 2 ].

Суммарный поток вектора F, очевидно, составляет:

Поток через боковую поверхность равен нулю, так как ^:

Поток через основание цилиндра:

Таким образом, полный поток вектора через замкнутую поверхностьФе=2 DSосн.

По теореме Остроградского-Гаусса 2DSосн=Q=sSосн. Отсюда

2. Поле двух бесконечных равномерно заряженных плоскостей. Рассчитаем напряжённость поля, создаваемого двумя бесконечными параллельными плоскостями, равномерно заряженными с поверхностной плотностью заряда +s и –s (рис. 31.2).

Согласно принципу суперпозиции суммарная напряжённость поля

,

где и — напряженности поля, создаваемого соответственно положительно и отрицательно заряженными плоскостями.

В областях пространства I и III (рис. 31.2) векторы и направлены в противоположные стороны, поэтому суммарная напряжённость .

В области II векторыи параллельны и равны по модулю, поэтому E=2E+. Используя предыдущий результат (31.1), получим:

32. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле. Циркуляция вектора

Найдём элементарную работу по перемещению зарядаq в поле, создаваемом зарядом Q:

где a угол между силой и направлением перемещения .

Из рис. 32.1 видно, что dl cos a = dr, поэтому

Суммарную работу по перемещению заряда из точки А в точку В найдём интегрированием выражения (32.1). Используя закон Кулона, получаем

Если заряд перемещается из точки А в точку В по другому пути (пунктирная линия на рис.32.1), то проделав такие же выкладки, снова придём к формуле (32.2). Следовательно, работа в электростатическом поле не зависит от формы пути, а зависит лишь от выбора начальной и конечной точки. Кроме того, как видно из (32.2), работа по перемещению заряда в электростатическом поле по замкнутому контуру равна нулю, т.е.

Формула (32.4) получается из (32.3) подстановкой: F=qE.

Интеграл, фигурирующий в (32.4), называется циркуляцией напряжённости электростатического поля. Видно, что циркуляция вектора равна нулю.

Эти признаки означают, что электростатическое поле является потенциальным. В соответствии с результатом, полученным в §3, работу потенциальных (консервативных) сил можно выразить через разность потенциальных энергий. Из сопоставления (3.6) и (32.2) заключаем, что потенциальная энергия взаимодействия двух точечных зарядов

Введем теперь энергетическую характеристику электростатического поля — потенциал. Потенциалом называется скалярная величина, численно равная потенциальной энергии единичного положительного заряда, помещённого в данную точку поля:

Потенциал измеряется в вольтах: один вольт — это потенциал такой точки поля, в которой заряд в 1 Кл обладает потенциальной энергией в 1 Дж.

Потенциал поля точечного заряда найдём, подставив (32.5) в (32.6):

И, наконец, подставив (32.6) в (3.6), выражение для работы по перемещению заряда в электростатическом поле из одной точки в другую можно представить как произведение заряда на разность потенциалов:

33. Связь между напряжённостью поля и потенциалом

Эквипотенциальной поверхностью называется поверхность, в каждой точке которой значение потенциала одно и то же: j=const.

Найдём элементарную работу по перемещению заряда q на участке пути dl, лежащем на эквипотенциальной поверхности: dA=qdj=0, поскольку j=const и, следовательно, dj=0. С другой стороны, dA=qEdlcosa. Учитывая предыдущий результат, находим qEdlcosa=0, т.е. cosa=0, a=p/2.

Таким образом, силовые линии перпендикулярны эквипотенциальной поверхности.

Найдём теперь работу по перемещению заряда q с одной эквипотенциальной поверхности с потенциалом j на другую — с потенциалом j + dj, передвигая заряд вдоль силовой линии — рис. 33.1. С одной стороны,

dA=q[j – (j + dj)] = –qdj,

с другой стороны, используя силовую характеристику поля — напряжённость E, получим:

Приравнивая правые части, получим:

qEdl = -qdj; Edl = -dj.

Формула (33.1) даёт возможность рассчитать напряжённость поля, если известно распределение потенциала в пространстве. Выражение называется градиентом потенциала. Знак «–» указывает, что вектор напряжённости направлен в сторону убыли потенциала.

Формула (33.2) позволяет найти потенциал по известной зависимости Е от пространственных координат. Приведём примеры.

1. Поле точечного заряда:

2. Поле плоского конденсатора:

где d — расстояние между обкладками конденсатора.

34. Электроёмкость проводников. Конденсаторы

Электроёмкость численно равна заряду, который необходимо сообщить проводнику, чтобы его потенциал изменился на единицу:

Единица емкости в СИ — фарад. Один фарад — это ёмкость такого проводника, которому необходимо сообщить заряд в 1 Кл, чтобы изменить его потенциал на 1 В: Ф = Кл/В.

Электроёмкость проводника зависит только от его формы, размеров и диэлектрической проницаемости окружающей среды и не зависит от величины заряда и электропроводности проводника.

Уединённый проводник имеет относительно небольшую ёмкость. Значительно большую ёмкость имеет система из двух проводников, т.е. конденсатор. Емкость конденсатора

гдеU = j1-j2 разность потенциалов между его обкладками (или напряжение).

Плоский конденсатор — это две проводящие плоские пластины площадью S, разделённые слоем диэлектрика толщиной d. Подставив (33.4) в (34.2), получим ёмкость плоского конденсатора:

Эта тема принадлежит разделу:

КРАТКИЙ КУРС ФИЗИКИ Часть 1

Министерство образования и науки Украины. Одесская национальная морская академия.

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Дискретность электрического заряда. Закон сохранения электрического заряда

Что будем делать с полученным материалом:

Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:

Все темы данного раздела:

Основные единицы СИ
В настоящее время общепринятой является Международная система единиц — СИ. Эта система содержит семь основных единиц: метр, килограмм, секунда, моль, ампер, кельвин, кандела и две дополнительные —

I. МЕХАНИКА
Механика — наука о механическом движении материальных тел и происходящих при этом взаимодействиях между ними. Под механическим движением понимают изменение с течением времени взаимного пол

Нормальное и касательное ускорения
Рис. 1.4 Движение материальной точки по криволинейной траект

Законы Ньютона
Динамика — раздел механики, в котором изучается движение материальных тел под воздействием приложенных к ним сил. В основе механики лежат законы Ньютона. Первый закон Ньютона

Закон сохранения импульса
Рассмотрим вывод закона сохранения импульса на основе второго и третьего законов Ньютона.

Связь между работой и изменением кинетической энергии
Рис. 3.3 Пусть тело массой т движется вдоль оси х под

Связь между работой и изменением потенциальной энергии
Рис. 3.4 Эту связь мы установим на примере работы силы тяжес

Закон сохранения механической энергии
Рассмотрим замкнутую консервативную систему тел. Это означает, что на тела системы не действуют внешние силы, а внутренние силы по своей природе являются консервативными. Полной механическ

Соударения
Рассмотрим важный случай взаимодействия твёрдых тел — соударения. Соударением (ударом) называется явление конечного изменения скоростей твёрдых тел за весьма малые промежутки времени при их непо

Основной закон динамики вращательного движения
Рис. 4.3 Для вывода этого закона рассмотрим простейший случа

Закон сохранения момента импульса
Рассмотрим изолированное тело, т.е. такое тело на которое не действует внешний момент сил. Тогда Mdt = 0 и из (4.5) следует d(Iw)=0, т.е. Iw=const. Если изолированная система состоит

Гироскоп
Гироскопом называется симметричное твёрдое тело, вращающееся вокруг оси, совпадающей с осью симметрии тела, проходящей через центр масс, и соответствующей наибольшему собственному моменту инерции.

Общая характеристика колебательных процессов. Гармонические колебания
Колебаниями называются движения или процессы, обладающие той или иной степенью повторяемости во времени. В технике устройства, использующие колебательные процессы могут выполнять оп

Колебания пружинного маятника
Рис. 6.1 Укрепим на конце пружины тело массой m, которое мож

Энергия гармонического колебания
Рассмотрим теперь на примере пружинного маятника процессы изменения энергии в гармоническом колебании. Очевидно, что полная энергия пружинного маятника W=Wk+Wp, где кинетическая

Сложение гармонических колебаний одинакового направления
Решение ряда вопросов, в частности, сложение нескольких колебаний одинакового направления, значительно облегчается, если изображать колебания графически, в виде векторов на плоскости. Полученная та

Затухающие колебания
В реальных условиях в системах, совершающих колебания, всегда присутствуют силы сопротивления. В результате система постепенно расходует свою энергию на выполнение работы против сил сопротивления и

Вынужденные колебания
В реальных условиях колеблющаяся система постепенно теряет энергию на преодоление сил трения, поэтому колебания являются затухающими. Чтобы колебания были незатухающими, необходимо каким-то образом

Упругие (механические) волны
Процесс распространения возмущений в веществе или поле, сопровождающийся переносом энергии, называется волной. Упругие волны — процесс распространения в упругой среде механически

Интерференция волн
Интерференцией называется явление наложения волн от двух когерентных источников, в результате которого происходит перераспределение интенсивности волн в пространстве, т.е. возникают интерференци

Стоячие волны
Частным случаем интерференции является образование стоячих волн. Стоячие волны возникают при интерференции двух встречных когерентных волн с одинаковой амплитудой. Такая ситуация может возни

Эффект Допплера в акустике
Звуковыми волнами называют упругие волны с частотами от 16 до 20000 Гц, воспринимаемые органами слуха человека. Звуковые волны в жидких и газообразных средах являются продольными. В твёрды

Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов
Рассмотрим в качестве простейшей физической модели идеальный газ. Идеальным называется такой газ, для которого выполняются следующие условия: 1) размеры молекул настолько малы, ч

Распределение молекул по скоростям
Рис.16.1 Предположим, чтонам удалось измерить скорости всех

Барометрическая формула
Рассмотрим поведение идеального газа в поле силы тяжести. Как известно, по мере подъёма от поверхности Земли давление атмосферы уменьшается. Найдём зависимость давления атмосферы от высоты

Распределение Больцмана
Выразим давление газа на высотах h иh0 через соответствующее число молекул в единице объёмап ип0, считая, что на разных высотахT=const: P =

Первое начало термодинамики и его применение к изопроцессам
Первое начало термодинамики — это обобщение закона сохранения энергии с учётом тепловых процессов. Его формулировка: количество теплоты, сообщённое системе, расходуется на выполнение работы

Число степеней свободы. Внутренняя энергия идеального газа
Числом степеней свободы называется число независимых координат, которыми описывается движение тела в пространстве. Материальная точка имеет три степени свободы, поскольку при её движении в п

Адиабатный процесс
Адиабатным называется процесс, происходящий без теплообмена с окружающей средой. В адиабатном процессеdQ = 0, поэтому первое начало термодинамики применительно к этому процессу прин

Обратимые и необратимые процессы. Круговые процессы (циклы). Принцип действия тепловой машины
Обратимыми называются такие процессы, которые удовлетворяют следующим условиям. 1. После прохождения этих процессов и возвращения термодинамической системы в исходное состояние в

Идеальная тепловая машина Карно
Рис. 25.1 В 1827 г. французский военный инженер С. Карно, ре

Второе начало термодинамики
Первое начало термодинамики, которое является обобщением закона сохранения энергии с учётом тепловых процессов, не указывает на направленность протекания различных процессов в природе. Так, первое

Невозможен процесс, единственным результатом которого была бы передача теплоты от холодного тела к горячему.
В холодильной машине теплота передаётся от холодного тела (морозильной камеры) в более нагретую окружающую среду. Казалось бы, что это противоречит второму началу термодинамики. На самом деле проти

Энтропия
Введём теперь новый параметр состояния термодинамической системы — энтропию, которая принципиально отличается от других параметров состояния направленностью своего изменения. Элементарное измене

Энергия электростатического поля
Найдём вначале энергию заряженного плоского конденсатора. Очевидно, что эта энергия численно равна работе, которую нужно совершить, чтобы разрядить конденсатор.

Основные характеристики тока
Электрическим током называется упорядоченное (направленное) движение заряженных частиц. Сила тока численно равна заряду, прошедшему через поперечное сечение проводника за единицу

Закон Ома для однородного участка цепи
Однородным называется участок цепи, не содержащий источника ЭДС. Ом экспериментально установил, что сила тока на однородном участке цепи пропорциональна напряжению и обратно пропорц

Закон Джоуля — Ленца
Джоуль и независимо от него Ленц экспериментально установили, что количество теплоты, выделенной в проводнике с сопротивлением R за время dt, пропорционально квадрату силы тока, сопротивлен

Правила Кирхгофа
Рис. 39.1 Для расчёта сложных цепей постоянного тока применя

Контактная разность потенциалов
Если два разнородных металлических проводника привести в контакт, то электроны получают возможность переходить из одного проводника в другой и обратно. Равновесное состояние такой системы

Эффект Зеебека
Рис. 41.1 В замкнутой цепи из двух разнородных металлов на г

Эффект Пельтье
Второе термоэлектрическое явление — эффект Пельтъе состоит в том, что при пропускании электрического тока через контакт двух разнородных проводников в нём происходит выделение или поглощени

allrefs.net

Закон сохранения энергии: описание и примеры

Потенциальная энергия — это, скорее, абстрактная величина, ведь любой предмет, который имеет некоторую высоту над поверхностью Земли, уже будет обладать определенным количеством потенциальной энергии. Она рассчитывается путем умножения скорости свободного падения на высоту над Землей, а также на массу. Если же тело двигается, можно говорить о наличии кинетической энергии.

Формула и описание закона

Результат сложения кинетической и потенциальной энергии в закрытой от внешнего воздействия системе, части которой взаимодействуют благодаря силам упругости и тяготения, не изменяется – так звучит закон сохранения энергии в классической механике. Формула данного закона выглядит так: Ек1+Еп1=Ек2+Еп2. Здесь Ек1 является кинетической энергией определенного физического тела в конкретный момент времени, а Еп1 – потенциальной. То же самое верно и для Ек2 и Еп2, но уже в следующий временной промежуток. Но этот закон верен только в том случае, если система, в которой он действует, является замкнутой (или консервативной). Это говорит о том, что значение полной механической энергии не изменяется, когда на систему действуют лишь консервативные силы. Когда в действие вступают неконсервативные силы, часть энергии изменяется, принимая другие формы. Такие системы получили название диссипативных. Закон сохранения энергии работает, когда силы извне никак не действуют на тело.

Пример проявления закона

Одним из типичных примеров, иллюстрирующих описанный закон, служит проведение опыта с шариком из стали, который падает на плиту из этого же вещества или на стеклянную, отскакивая от нее примерно на ту же высоту, где он находился до момента падения. Данный эффект достигается за счет того, что когда предмет движется, энергия преобразуется несколько раз. Первоначально значение потенциальной энергии начинает стремиться к нулю, в то время как кинетическая увеличивается, но после столкновения она становится потенциальной энергией упругой деформации шара.

Это продолжается до момента полной остановки предмета, в который он начинает свое движение вверх за счет сил упругой деформации как плиты, так и упавшего предмета. Но при этом в дело вступает потенциальная энергия тяготения. Так как шарик при этом понимается примерно на ту же высоту, с которой он и упал, кинетическая энергия в нем одна и та же. Кроме этого, сумма всех энергий, действующих на движущийся предмет, остается одинаковой во время всего описанного процесса, подтверждая закон сохранения полной механической энергии.

Упругая деформация – что это?

Для того чтобы полностью понять приведенный пример, стоит более подробно разобраться с тем, что такое потенциальная энергия упругого тела – это понятие означает обладание упругостью, позволяющей при деформации всех частей данной системы вернуться в состояние покоя, совершая некоторую работу над телами, с которыми соприкасается физический объект. На работу сил упругости не влияет форма траектории движения, так как работа, совершаемая за счет них, зависит лишь от положения тела в начале и в конце движения.

Когда действуют внешние силы

Но закон сохранения не распространяется на реальные процессы, в которых участвует сила трения. В пример можно привести падающий на землю предмет. Во время столкновения кинетическая энергия и сила сопротивления возрастают. Этот процесс не вписывается в рамки механики, так как из-за возрастающего сопротивления повышается температура тела. Из вышесказанного следует вывод о том, что закон сохранения энергии в механике имеет серьезные ограничения.

Термодинамика

Первый закон термодинамики гласит: разность между количеством теплоты, накапливаемой благодаря работе, совершаемой над внешними объектами, равна изменению внутренней энергии данной неконсервативной термодинамической системы.

Но это утверждение чаще всего формулируется в другом виде: количество теплоты, полученное термодинамической системой, тратится на работу, совершаемую над объектами, находящимися вне системы, а также на изменение количества энергии внутри системы. Согласно данному закону, она не может исчезнуть, превращаясь из одной формы в другую. Из этого следует вывод о том, что создание машины, не потребляющей энергии (так называемого вечного двигателя), невозможно, так как система будет нуждаться в энергии извне. Но многие все же настойчиво пытались создать ее, не учитывая закон сохранения энергии.

Пример проявления закона сохранения в термодинамике

Опыты показывают, что термодинамические процессы невозможно обратить вспять. Примером тому может служить соприкосновение тел, имеющих различную температуру, при котором более нагретое будет отдавать тепло, а второе — принимать его. Обратный же процесс невозможен в принципе. Другим примером является переход газа из одной части сосуда в другую после открытия между ними перегородки, при условии что вторая часть пуста. Вещество в данном случае никогда не начнет движение в обратном направлении самопроизвольно. Из вышесказанного следует, что любая термодинамическая система стремится к состоянию покоя, при котором ее отдельные части находятся в равновесии и имеют одинаковую температуру и давление.

Гидродинамика

Применение закона сохранения в гидродинамических процессах выражается в принципе, описанном Бернулли. Он звучит так: сумма давления как кинестетической, так и потенциальной энергии на единицу объема одна и та же в любой отдельно взятой точке потока жидкости или газа. Это значит, что для измерения скорости потока достаточно измерить давление в двух точках. Делается это, как правило, манометром. Но закон Бернулли справедлив только в том случае, если рассматриваемая жидкость имеет вязкость, которая равна нулю. Для того чтобы описать течение реальных жидкостей, используется интеграл Бернулли, предполагающий добавление слагаемых, которые учитывают сопротивление.

Электродинамика

Во время электризации двух тел количество электронов в них остается неизменным, из-за чего положительный заряд одного тела равен по модулю отрицательному заряду другого. Таким образом, закон сохранения электрического заряда говорит о том, что в электрически изолированной системе сумма зарядов ее тел не изменяется. Это утверждение верно и тогда, когда заряженные частицы испытывают превращения. Таким образом, когда сталкиваются 2 нейтрально заряженные частицы, сумма их зарядов все равно остается равной нулю, так как вместе с отрицательно заряженной частицей появляется и положительно заряженная.

Заключение

Закон сохранения механической энергии, импульса и момента – фундаментальные физические законы, связанные с однородностью времени и его изотропностью. Они не ограничены рамками механики и применимы как к процессам, происходящим в космическом пространстве, так и к квантовым явлениям. Законы сохранения позволяют получать данные о различных механических процессах без их изучения при помощи уравнений движения. Если какой-то процесс в теории игнорирует данные принципы, то проводить опыты в таком случае бессмысленно, так как они будут нерезультативными.

www.syl.ru

Это интересно:

  • Приказ 1175н от 20122012 с изменениями бланки Приказ Минздрава России от 20.12.2012 N 1175н (ред. от 31.10.2017) "Об утверждении порядка назначения и выписывания лекарственных препаратов, а также форм рецептурных бланков на лекарственные препараты, порядка оформления указанных бланков, их учета и хранения" (Зарегистрировано в […]
  • Свод правил сп 413130 2009 Свод правил 5.13130.2009 "Системы противопожарной защиты. Установки пожарной сигнализации и пожаротушения автоматические. Нормы и правила проектирования." МИНИСТЕРСТВО РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ПО ДЕЛАМ ГРАЖДАНСКОЙ ОБОРОНЫ, ЧРЕЗВЫЧАЙНЫМ СИТУАЦИЯМ И ЛИКВИДАЦИИ ПОСЛЕДСТВИЙ СТИХИЙНЫХ […]
  • Приказ фсин 174 2013 Приказ ФСИН России от 08.04.2013 N 172 (ред. от 07.07.2015) "Об утверждении Положения об определении рейтинговой оценки деятельности уголовно-исполнительных инспекций территориальных органов Федеральной службы исполнения наказаний" от 8 апреля 2013 г. N 172 ОБ УТВЕРЖДЕНИИ ПОЛОЖЕНИЯ ОБ […]
  • Клевер иск пенза Организация ООО "ИСК "КЛЕВЕР" Состоит в реестре субъектов малого и среднего предпринимательства: с 01.08.2016 как малое предприятие Адрес: Г ПЕНЗА,УЛ ОКРУЖНАЯ,115 Б Юридический адрес: 440031, Пензенская область, г Пенза, ул Окружная,115 б ОКФС: 16 - Частная собственность ОКОГУ: […]
  • Закон об образовании ст 52 п 4 Закон РФ об образовании, ст. 15 п. 6 ПРАВА И ОБЯЗАННОСТИ УЧАЩИХСЯ Права и обязанности ребенка охраняются Конвенцией ООН о правах ребенка, иными международными конвенциями и действующим законодательством РФ. Учащийся имеет право на: 1. На свободу мысли, совести и религии, свободное […]
  • Свод правил 2009 с изменениями Свод правил 5.13130.2009 "Системы противопожарной защиты. Установки пожарной сигнализации и пожаротушения автоматические. Нормы и правила проектирования." МИНИСТЕРСТВО РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ПО ДЕЛАМ ГРАЖДАНСКОЙ ОБОРОНЫ, ЧРЕЗВЫЧАЙНЫМ СИТУАЦИЯМ И ЛИКВИДАЦИИ ПОСЛЕДСТВИЙ СТИХИЙНЫХ […]
  • Нарушение правил пожарной безопасности состав Нарушение правил пожарной безопасности Нарушение правил пожарной безопасности (ст. 219 УК). Непосредственный объект преступления — пожарная безопасность, т. е. состояние защищенности личности, имущества, общества и государства от пожара. Дополнительными объектами могут выступать жизнь […]
  • Собственность как юридическая категория означает Собственность как юридическая и экономическая категории. Собственность как юридическая и экономическая категории. - раздел Экономика, ВВЕДЕНИЕ В ЭКОНОМИЧЕСКУЮ ТЕОРИЮ 1. История Развития Научной Мысли О Собственности Бер. 1. История развития научной мысли о собственности берет свое начало […]